一個發光物體照明強度的單位是燭光，它表示一個點光源在單位立體角所發射的光通量。一個連續的光源或一個光反射表面將在各個方向發射光，離開發光表面的每個單位立體角的發光能力稱為亮度，它以燭光/米表示。由于zui近亮度這個名詞已經被用于物鏡和物鏡現象，因此應該把尼康顯微鏡物鏡和物鏡現象的亮度與表示發射光通量的物理學上的亮度加以區別。
奧林巴斯顯微鏡

    當一束光在一個表面上入射時，這個表面就被照亮，每個單位面積所接受的光通量被稱為照度，它以勒克司（Lux）來度量。當用一個照明物體或發光物體形成像時，像的亮度應該同物體的亮度是相同的，總的光通量在理論上也應該是相等的。然而，像的亮度的變化同像的放大倍數是成比例的，在一定的條件下，具有線性放大倍數q的像，它的亮度（在顯微照相中的曝光時間將取決于此）將與q名成反比。此外，像的亮度的變化同形成像所接受的光錐的大小成比例，并且與所使用的有效孔徑角的平方成比例。

    在理論上，像形成過程中光的總能量應該是保持不變的，實際上尼康在任何光學系統中光能的損失是程度不同地存在著。這可能由于不清潔的透鏡表面的吸收所產生，但是也有一定比例的光能損失，是由于發生在任何折射表面的反射所引起的。假如光線射入折射率為n，和n:的介質中間的清潔界面，由于反射而被損失的光為:

     一般在空氣一玻璃介面損失的光能為3~8%，它取決于玻璃的特性。當使用較高的放大倍數，特別是使用高度矯正的物鏡時，由于光必須通過許多透鏡表面被反射光的損失可以超過50 %，這樣不僅造成了形成像時大量的光能損失，而且由于統內雜散光的產生使像的反差也減小了。為了克服這一弊病，現在在許多透鏡表面N一層抗反射薄膜，這種薄膜材料具有介于空氣和玻璃之間的折射率，而且當薄膜的jy與射入這個涂層介面的平均波長之間存在一定的關系時，利用一定厚度的薄膜就可V,效地克服雜散光的反射，用這種方法處理的玻璃界面，尼康顯微鏡其光能的反射損失可以限制在1%左右。